Die Young-Laplace-Gleichung beschreibt den Zusammenhang zwischen der Oberflächenspannung, dem Druck und der Oberflächenkrümmung. Die Young-Laplace-Gleichung ist nach Thomas Young und Pierre-Simon Laplace benannt, die die Gleichung unabhängig voneinander 1805 hergeleitet haben.

In einem Flüssigkeitstropfen, beispielsweise in einem kleinen Wassertropfen, oder einer Gasblase in einer Flüssigkeit, herrscht aufgrund der Oberflächenspannung an der Grenzfläche Flüssigkeit/Gasphase ein erhöhter Druck. Es gilt für den durch die Oberflächenspannung hervorgerufenen Druck in einer Flüssigkeitskugel:

$p\; =\; \backslash frac\{2\; \backslash cdot\; \backslash sigma\}\{r\}$

Dabei ist p der durch die Oberflächenspannung $\backslash sigma$ hervorgerufene Druck und r der Kugelradius. Wie man erkennt, ist der Druck umso größer, je kleiner der Kugelradius ist. Verkleinert man den Radius immer mehr, so dass er sich der Größenordnung von Moleküldurchmessern annähert, wird auch die Oberflächenspannung vom Radius abhängig, so dass die einfache Gleichung, die diese als konstant annimmt, nicht mehr gilt.

Wenn es sich nicht um eine Kugel handelt, sondern um eine beliebig gekrümmte Fläche, so lautet die Gleichung:

$p\; =\; \backslash sigma\; (\backslash frac\{1\}\{r\_1\}\; +\; \backslash frac\{1\}\{r\_2\})$

r₁ und r₂ sind die Hauptkrümmungsradien.

Für den Druck im Inneren einer Seifenblase gilt:

$p\; =\; \{4\; \backslash cdot\; \backslash sigma\; \backslash over\; r\}$

für kugelförmige Blasen und

$p\; =\; 2\; \backslash sigma\; (\backslash frac\{1\}\{r\_1\}\; +\; \backslash frac\{1\}\{r\_2\})$

für nicht kugelsymmetrische Körper.
Der Druck ist hier doppelt so groß, weil die Seifenhaut zwei Oberflächen Gasphase/Flüssigkeit hat.

Herleitung der Gleichung

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Für die Oberfläche A einer Kugel gilt

$A\; =\; 4\; \backslash cdot\; \backslash pi\; r^2$ ,

für das Volumen

$V\; =\; \backslash frac\{4\}\{3\}\backslash pi\; r^3$.

Bei einer kleinen Änderung des Radius um dr sind die Änderungen der Oberfläche

$dA\; =\; 8\; \backslash cdot\; \backslash pi\; r\; dr$,

und des Volumens

$dV\; =\; 4\; \backslash cdot\; \backslash pi\; r^2\; dr$.

Die Arbeit, die zur Veränderung der Oberfläche benötigt wird , ist damit

$dW\; =\; \backslash sigma\; dA\; =\; \backslash sigma\; \backslash cdot\; 8\; \backslash pi\; r\; dr$,

die zur Änderung des Volumens

$dW\; =\; p\; dV\; =\; p\; \backslash cdot\; 4\; \backslash pi\; r^2\; dr$.

Man erhält die oben angegebene Formel, wenn die beiden Arbeitsbeiträge gleichgesetzt werden.

Weiche Materie

Relazione di Laplace