Die magnetische Feldstärke (auch magnetische Erregung genannt) kennzeichnet die Stärke eines Magnetfeldes. Sie ist die Ursache für den magnetischen Fluss.
Die Größe der magnetischen Feldstärke im Inneren einer stromdurchflossenen Spule ist abhängig von Stromstärke, Spulenlänge und Windungszahl. Wenn

• H magnetische Feldstärke innerhalb einer Spule,
• I Stärke des die Spule durchfließenden Stroms,
• N Windungszahl der Spule,
• $l$ Länge der eisenlosen Spule, bzw. der Feldlinien im homogenen Feld,

dann gilt

$H\; =\; \backslash frac\{I\; \backslash cdot\; N\}\{l\}$

Das Produkt I · N wird auch Ampèrewindungszahl genannt.

Die Einheit der magnetischen Feldstärke H ist Ampère pro Meter:

$\backslash leftH\; \backslash right=\; \backslash ,\{\backslash mathrm\{A\}\; \backslash over\; \backslash mathrm\{m\}\}$

Gerader Leiter

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Aus der vorigen Gleichung folgt $H\; \backslash cdot\; l\; =\; I\; \backslash cdot\; N$.
Bei einem geraden Leiter ist die Feldstärke entlang einer kreisförmigen Feldlinie konstant.
Wenn

• H magnetische Feldstärke außerhalb eines stromdurchflossenen geraden Leiters im Abstand r,
• I Stromstärke im Leiter,
• r Radius der kreisförmigen Feldlinie,

dann gilt, weil N = 1 und l = 2 $\backslash pi$ · r ist,

$H\; =\; \{\backslash frac\{I\}\{2\; \backslash pi\; \backslash cdot\; r\}\}$

Zusammenhänge aus den Maxwellschen Gleichungen

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$\backslash vec\{H\}\; =\; \{\backslash vec\{B\}\; \backslash over\; \backslash mu\}$

Wobei

$\backslash vec\{B\}$ die magnetische Flussdichte,

$\backslash mu$ die Permeabilität ist.

$\backslash operatorname\{rot\}\; \backslash vec\{H\}\; =\; \backslash vec\{J\}\; +\; \backslash frac\{\backslash partial\; \backslash vec\{D\}\}\{\backslash partial\; t\}$

Durch eine Umformung nach dem Satz von Stokes

$\backslash int\_A\; \backslash operatorname\{rot\}\; \backslash vec\{H\}\backslash \; dA\; =\; \backslash oint\_l\; \backslash vec\{H\}\backslash \; dl$

Kommt man auf die Beziehung:

$\backslash oint\_l\; \backslash vec\{H\}\backslash \; dl\; =\; \backslash int\_A\; \backslash vec\{J\}\backslash \; dA\; +\; \backslash int\_A\; \backslash frac\{\backslash partial\; \backslash vec\{D\}\}\{\backslash partial\; t\}\; \backslash \; dA$

Falls man sich nun im Magnetostatischen Feld befindet, hat man keine Änderung des elektrischen Feldes

$\backslash frac\{\backslash partial\; \backslash vec\{D\}\}\{\backslash partial\; t\}=0$

$\backslash oint\_l\; \backslash vec\{H\}\backslash \; dl\; =\; I\_\backslash mathrm\{umfasst\}$ bzw.

$\backslash oint\_l\; \backslash vec\{H\}\backslash \; dl\; =\; \backslash sum\_\{n=1\}^N\; I\_n$

Siehe auch Magnetismus

Magnetismus

jakost magnetnega polja