Die Boltzmann-Statistik (auch: Gibbs-Boltzmann-Verteilung, nach Josiah Willard Gibbs und Ludwig Boltzmann) gibt die Wahrscheinlichkeit eines Zustandes eines Systems an, welches im thermischen Gleichgewicht an ein Wärmebad der Temperatur $T$ gekoppelt ist, also ein Repräsentant eines kanonischen Ensembles ist.

Wir nehmen dabei an, dass die Zustände durchnummeriert sind mit $j=1,2,...N$, mit der jeweils zugehörigen Energie $E\_j$. Die Wahrscheinlichkeit, dass man den Zustand $j$ misst, ist

$p\_j=\backslash frac\{Z\}\backslash ,\; ,$

wobei die Normierung $Z$ auch Zustandssumme genannt wird. Man erhält die Boltzmann-Statistik aus der Annahme der a priori gleich wahrscheinlichen Zustände des Systems mit Wärmebad. Die dabei unbestimmt bleibende Konstante $\backslash beta$ erhält man durch Anschluss an die Thermodynamik: $\backslash beta=1/k\_\{\backslash rm\; B\}\; T$, mit der Boltzmann-Konstante $k\_\{\backslash rm\; B\}$.

Anstelle von Wahrscheinlichkeiten lässt sich die Boltzmann-Statistik auch durch Teilchenzahlen ausdrücken:

$N\_j\; =\; N\_0\; g\_j\; \{\backslash rm\; e\}^\{-\backslash frac\{E\_j\}\{k\_\{\backslash rm\; B\}\; T\}\}\; \backslash ,\; .$

Hierbei bezeichnet $N\_j$ die Zahl der Teilchen, die den Zustand $j$ besetzen, $N\_0$ die Teilchenzahl des $0$-ten Zustands und $g\_j$ den Entartungsgrad des Zustands $j$ (also die Anzahl von Teilchen gleicher Energie $E\_j$).

Die Boltzmann-Statistik ist anwendbar für alle möglichen klassischen und quantenmechanischen Systeme: magnetische Eigenschaften in Festkörpern, Phononen, Gase usw. Sie definiert u. a. die Empfindlichkeit spektroskopischer Methoden (vgl. NMR).

Für klassische Systeme wie z. B. ideale Gase wird die Darstellung schwieriger, da die Energien der Zustände kontinuierlich dicht liegen und damit aus der Wahrscheinlichkeit eine Wahrscheinlichkeitsdichte wird. Dabei muss das richtige Maß gefunden werden, was Gibbs heuristisch mit $1/h^3$ pro Teilchen angegeben hat, was allerdings erst durch die später entstandene Quantentheorie sinnvoll interpretiert werden konnte: das hier eingeführte $h$ wurde das Plancksche Wirkungsquantum.

Der zu den Zuständen gehörige $6N$-dimensionale Phasenraum ist durch die Menge aller kontinuierlichen Orte und Impulse aller Gasteilchen gegeben. Das heißt wenn die Zustandssumme über ein Phasenraumintegral berechnet wird, muss entsprechend die Vielfachheit des Zustandes berücksichtigt werden, was in einem Gas mit $N$ ununterscheidbaren Teilchen einfach $1/N!$ ist. Dies nennt man auch die korrigierte Boltzmannabzählung.

Weblinks

Statistische Physik

Boltzmann distribution