Kinetische Energie

Die kinetische Energie oder auch Bewegungsenergie T ist die Energie, die in der bewegten Masse eines Körpers enthalten ist.

Kinetische Energie in der Klassischen Mechanik

Massepunkt

In der klassischen Mechanik ist die kinetische Energie proportional zur Masse m und zum Quadrat der Geschwindigkeit v des Körpers, wodurch sie insbesondere unabhängig von der Bewegungsrichtung ist. Es gilt

T={1 \over 2} m v^2

oder allgemein

T={1 \over 2} m (\dot x^2+\dot y^2+\dot z^2)

wobei x,y und z die kartesischen Koordinaten sind und der Punkt, wie in der Physik üblich, die Zeitableitung bezeichnet.

Im Hamiltonformalismus wird die kinetische Energie äquivalent durch den Impuls $p=m v$ ausgedrückt

T = \frac{p^2}{2m}

Diese Energie muss aufgewendet werden, um den Körper aus dem Ruhezustand auf die Geschwindigkeit v zu beschleunigen. Dieser Zusammenhang kann aus dem zweiten newtonschen Axiom F=m·a und der Definition der mechanischen Arbeit W=F·s hergeleitet werden:

W=\int_0^s F \, ds' =\int_0^s m a \, ds'

a = {dv \over dt} = {dv \over ds} {ds \over dt} = {dv \over ds} v = v {dv \over ds}

W=\int_0^v m v' \, dv' = {1 \over 2} m v^2

Polar- und Kugelkoordinaten

Für die kinetische Energie eines Massenpunktes gilt in Polarkoordinaten

$T=\frac{1}{2}m \left(\dot r^2 + r^2 \dot \varphi^2 \right)$

In Kugelkoordinaten lautet sie

$+ \dot r^2 \right)$

Starre Körper

Die kinetische Energie eines starren Körpers mit der Gesamtmasse M und der Geschwindigkeit v_s seines Schwerpunktes kann separiert werden als die Summe seiner Translationsenergie und Rotationsenergie:

T={1 \over 2} M_s {v_s}^2 + {1 \over 2}\Theta_s \omega^2

Hier ist Θ das Trägheitsmoment des Körpers bezüglich seines Schwerpunktes und ω seine Winkelgeschwindigkeit.

Hydrodynamik

In der Hydrodynamik wird oft statt der kinetischen Energie die kinetische Energiedichte angegeben. Diese wird meist durch ein kleines $e$ oder ε ausgedrückt:

e_{kin}={1 \over 2} \rho v^2

wobei ρ die Dichte bezeichnet.

Kinetische Energie in der Speziellen Relativitätstheorie

Im Jahre 1905 zeigte Albert Einstein in seiner speziellen Relativitätstheorie, dass die oben angegebene klassische Beziehung für die kinetische Energie nur für Geschwindigkeiten gilt, die sehr viel kleiner als die Lichtgeschwindigkeit sind. Die allgemeine Formel ist:

T=(\gamma - 1) \cdot mc^2

wobei

\gamma

der geschwindigkeitsabhängige Lorentz-Faktor

\gamma=\frac{1}{\sqrt{1- \left(\frac{v}{c}\right)^2}}

und c die Lichtgeschwindigkeit sind. Im Grenzfall v< erhält man aus der Taylor-Entwicklung der Wurzel $\gamma \approx 1+\frac{1}{2}\left(\frac{v}{c}\right)^2$ , sodass sich wieder der klassische Ausdruck ergibt. Da $\lim_{v \to c}T=\infty$ , ist es nicht möglich, einen massebehafteten Körper auf Lichtgeschwindigkeit oder gar höher zu beschleunigen.

E_Kin.jpg

Das links abgebildete Diagramm zeigt die Graphen der relativistischen (1) sowie der klassischen (2) Beziehung für einen Körper mit der Masse von 1 kg.

Da die Geschwindigkeit eines bewegten Körpers offenbar vom Bezugssystem abhängt, ist nun dessen kinetische Energie ebenfalls vom Bezugssystem abhängig, und zwar sowohl in der klassischen als auch in der relativistischen Theorie. In letzterer Theorie bildet die Summe aus Ruheenergie und kinetischer Energie die Nullkomponente eines Vierervektors.

Siehe auch