Et lavpasled er en sammenstilling af en kondensator og en modstand, som lader vekselspændinger med lave frekvenser passere næsten uhindret, mens spændinger med højere frekvenser bliver dæmpet - dette kaldes også for efterbetoning. Lavpasleddet kan sammenlignes med en spændingsdeler sammensat af en modstand og en kondensator; da kondensatorens impedans varierer med frekvensen, vil spændingsforholdet afhænge af signalets frekvens.

Sådan virker lavpasleddet

---

Low-pass_filter.png I feltet øverst til venstre på illustrationen til højre ses diagrammet for et lavpasled: Det består af modstanden $R$ og kondensatoren $C$, koblet i serie. Indgangssignalet, i form af spændingen $u$ indføres på terminalerne til venstre i diagrammet, og udgangssignalet "tappes" over kondensatoren i diagrammets højre side.

Øverst til højre på illustrationen ses hvad der "sker" med et sinusformet signal i lavpasleddet: Omkring de tidspunkter hvor indgangssignalet er nærmer sig en "top" eller en "bund", søger strømmen $i$ i kredsløbet at op- eller aflade kondensatoren. Hvis signalet har en høj frekvens, dvs. skifter retning hurtigt, "når" kondensatoren ikke at blive ladet til særlige store spændinger. Ved lavere frekvenser får kondensatoren derimod bedre "tid" til at nå op i nærheden af indgangssignalets spænding.

Det ses at der opstår en vis "forsinkelse", eller fasedrejning, benævnt θ, mellem ind- og udgangssignalet: Denne fasevinkel kan være alt mellem en anelse over 0, til lige knap 90 grader, og er størst for høje frekvenser, dvs. når leddet dæmper signalet kraftigt.
Da udgangssignalet er "bagud" i forhold til indgangssignalet, ser man ofte denne vinkel angivet med negativt fortegn, altså som et tal mellem −90 og 0.

Lavpass ledet giver 90 grader pr pol. Det viste lavpass led er af 1 orden og vil derfor giver en fasedrejning på -90 grader. Ved 3db knækfrekvensen vil fasedrejningen være -45 grader,og 1 dekade før vil den være 0grader,og en dekade efter være -90 grader.

Frekvensgang og overgangsspænding

---

Nederst til venstre på illustrationen ses et såkaldt Bode-diagram, som viser hvor stor udgangssignalets amplitude er i forhold til indgangssignalets ditto: Indtil en vis frekvens $f\_0$, kaldet overgangsfrekvensen eller grænsefrekvensen, "slipper" signalet igennem ved næsten fuld styrke. Ved frekvenser over overgangsfrekvensen dæmpes signalet gradvist mere og mere efterhånden som frekvensen stiger. For frekvenser et godt stykke over overgangsfrekvensen gælder mere præcist, at for hver gang frekvensen fordobles, "taber" udgangssignalet yderligere 6 decibel i styrke, svarende til 20 dB hvis frekvensen stiger til det 10-dobbelte.

Overgangsfrekvensen defineres som det sted hvor signalet dæmpes til $\backslash sqrt\{\backslash frac\{1\}\{2\}\}$ af sin oprindelige styrke, svarende til ca. 3 dB. Hvis modstandens værdi er $R$ og kondensatorens $C$, kan man beregne overgangsfrekvensen med denne formel:

$f\_o\; =\; \backslash frac\{1\}\{2\; \backslash cdot\; \backslash pi\backslash \; \backslash cdot\; R\; \backslash cdot\; C\}$

Når leddet arbejder ved lige netop overgangsfrekvensen, er impedansen i kondensatoren netop lige så stor som den rent ohmske modstand i modstanden: I den situation svarer leddet jo til en spændingsdeler med to lige store "modstande".

Man kan beregne føromtalte fasevinkel ved en given frekvens $f$i forhold til overgangsfrekvensen $f\_0$, idét trigonometrien giver det simple forhold mellem en vinkel i en retvinklet trekant og de to kateter:

$\backslash tan\; \backslash theta\backslash \; =\; \backslash frac\{f\}\{f\_0\}$

Phasordiagram og faseforhold

---

Nederst til højre på illustrationen ses et phasordiagram for lavpasleddet: Da modstandens størrelse er et reelt tal og kondensatorens impedans et imaginært, bliver summen af spændingerne over komponenterne et komplekst tal. Et sted i den komplekse plan findes phasoren for indgangsspændingen, som ifølge Kirchhoffs spændingslov skal være summen af de to seriekoblede komponenter i leddet: Afhængigt af frekvensen, og dermed kondensatorens reaktans, danner denne phasor en vis vinkel &theta i forhold til phasoren for spændingen over kondensatoren, som jo samtidig er udgangsspændingen fra lavpasleddet.

Da phasorerne for spændingerne over kondensatoren og modstanden står vinkelret på hinanden, giver den pythagoræiske læresætning forholdet:

$u^2\; =\; \{u\text{'}\}^2+u\_R^2$

Ved hjælp af trigonometri kan man desuden bl.a. finde følgende formel for fasedrejningen i leddet:

$\backslash cos\; \backslash theta\backslash \; =\; \backslash frac\{u^\backslash prime\}\{u\}$

Se også

---

• Højpasled

Elektroniske delkredsløb

Tiefpass | Low-pass filter | Filtro pasa bajo | Alipäästösuodatin | Filtre passe-bas | Filtr dolnoprzepustowy | Filtro passa-baixo